修车大队一品楼qm论坛51一品茶楼论坛,栖凤楼品茶全国楼凤app软件 ,栖凤阁全国论坛入口,广州百花丛bhc论坛杭州百花坊妃子阁

oe1(光电查) - 科学论文

140 条数据
?? 中文(中国)
  • 冰晶的多类云微物理新光学特性

    摘要: 在通用环流模型(GCM)中引入了冰晶的新光学特性。Ebert和Curry(1992年)以及Fu(1996年)的参数化方案在GCM辐射方案中被广泛使用。然而,这些数据的有效性仅限于有效半径(尺寸)为130或140微米的情况。这一限制超过了从多类云微物理方案计算得出的雪的有效半径中值(约200微米)。在上层大气中,靠近冰云下部的区域存在相当数量的雪。尽管雪的横截面(消光概率)小于云冰,但其对辐射的影响至今未被充分考虑。我们基于近期数据构建了一个新的光学特性查找表,将有效半径范围扩展至500微米。旧数据(<130微米)也需要采用更近期和精细的方法进行更新。我们处理了Yang等人(2013年)提供的大量数据,并将其与韩国综合模型(KIM)的辐射??橄嗔印P碌墓庋匦愿谋淞硕滩ㄉ⑸涮卣?,从而增加了加热率。这一趋势在一维和全球天气预报模拟中均得到了验证。采用新的光学特性后,KIM通过与综合预报系统(IFS)分析数据对比,显示出更优的性能,偏差减小。

    关键词: 天气预报、光学特性、云微物理、冰晶、辐射方案

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 机械加工对[001]取向四方相Pb(Mg<sub>1/3</sub>Nb<sub>2/3</sub>)O<sub>3</sub>-PbTiO<sub>3</sub>单晶畴结构的影响

    摘要: Pb(Mg1/3Nb2/3)O3–PbTiO3 (PMN–PT)单晶在电光和非线性光学应用中日益受到关注。本文发现,加工和电学处理(如切割、研磨、抛光及电场极化)会影响PMN–PT单晶的畴结构。在四方相PMN–PT晶体中,原本有序的人字形/条纹畴图案可能转变为无序畴态,这种现象已在部分晶体样品中观察到。这些混沌结构会降低透光率并增加极化过程中开裂的可能性。但通过温度循环工艺可消除无序畴图案。采用电场极化成功获得了无裂纹的单畴晶体,在正交偏光显微镜下呈现完全消光状态。结果表明,PMN–PT单晶的畴结构对加工过程敏感,且可通过适当的温度和电场进行调控。

    关键词: 域配置、光学特性、电场极化、PMN-PT单晶、温度循环、机械加工

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 温度场对La<sub>2</sub>Ti<sub>2</sub>O<sub>7</sub>薄膜光学性质的影响

    摘要: 为研究温度场对La2Ti2O7薄膜的微观结构、光学特性及激光损伤响应的影响,采用相同电子束蒸发参数分别在硅和熔融石英基底上制备了一组薄膜。通过施加不同温度的快速热退火来模拟温度场作用,利用XPS、XRD、椭偏仪和激光损伤测试研究了La2Ti2O7薄膜的结构、光学常数及激光损伤响应。结果表明:随着温度升高,Ti4+逐渐转化为Ti3+,导致折射率升高、消光系数增大且吸收更严重;当温度超过800°C时,氧损失现象更为显著。退火薄膜密度在600-1000°C升温过程中先增后减,在800°C时达到最大值。研究发现结晶化、氧损失与致密化过程均与La2Ti2O7薄膜的激光损伤阈值相关,当温度高于900°C时薄膜激光损伤阈值急剧下降。

    关键词: 温度场、光学特性、La2Ti2O7薄膜、激光诱导损伤

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 采用具有MgF?减反射涂层的万向ZnO纳米结构提升Cu(In,Ga)Se?薄膜太阳能电池效率

    摘要: 本文介绍了一种采用水热法制备的用于铜铟镓硒(Cu(In,Ga)Se2)太阳能电池的超全方位、渐变折射率且具有纹理结构的氧化锌纳米棒(折射率n=1.7-2.0),其表面涂覆有氟化镁(MgF2,折射率n=1.37)减反射层。我们实现该渐变折射率结构能将加权全局反射率降低5.5%,并显著提升铜铟镓硒太阳能电池的电流密度(JSC)至32.3 mA/cm2,该数值与普通单层MgF2减反射涂层相当。优化的减反射层通过氧化锌纳米棒与空气之间的梯度折射率降低了菲涅尔反射。根据实验结果,这种带有MgF2减反射涂层的氧化锌纳米结构可应用于各类光伏电池以提升光转换效率。

    关键词: 太阳能电池、光学特性、电学特性、溅射

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 电子束蒸发ZnSe薄膜退火温度依赖性的光学特性研究

    摘要: 本研究致力于探究采用电子束蒸发技术沉积、并在氮气环境中经不同温度退火的硒化锌(ZnSe)薄膜的光学特性。X射线衍射结构分析证实所得ZnSe薄膜具有立方闪锌矿结构,且沿(111)晶面呈现择优取向。基于Swanepoel包络法,通过室温下300-1500纳米波段的透射光谱,计算了吸收系数、消光系数、折射率及光学带隙等重要光学参数。随着退火温度升高,光学带隙从2.52 eV增至2.65 eV,但薄膜厚度与折射率均呈下降趋势。此外,还运用Wemple-DiDomenico单振子模型研究了折射率与能量的色散参数。

    关键词: 光学特性、薄膜、电子束蒸发、硒化锌、热退火

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 工艺条件对Zn/Fe/Sn/Sb-TiO?三维粒子电极结构与光学性能的影响

    摘要: 本实验采用溶胶-凝胶法,以钛酸四丁酯、醋酸锌、氯化锡、氯化锑和硝酸铁为前驱体,三嵌段共聚物F127为模板剂,合成了一种具有磁性、光致发光特性且光吸收性能优异的介孔光催化材料。实验结果表明:当煅烧温度为550°C、煅烧时间为120分钟、锌掺杂量为4.0at%时,所得样品展现出优良的光致发光和紫外-可见光吸收性能。当模板剂用量为1.5克时,所获光催化材料的孔径主要分布在1.2-4.7纳米范围内,比表面积大于110平方米/克,并具有卓越的吸附特性。

    关键词: 三维粒子-电极、光学特性、结构、工艺条件

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 材料降解对表面介质阻挡放电电学和光学特性的影响

    摘要: 本文中,在三种不同电介质(多层聚酰亚胺、石英和氧化铝)上非对称制备了丝网印刷电极。通以交流电后,在大气压下产生可持续的表面介质阻挡放电(SDBD)等离子体。等离子体处理过程中,观察到材料降解和放电图像的不同变化。分别通过光学发射光谱(OES)和利萨如图形分析研究了相应的电学和光学特性。研究发现,基于聚酰亚胺的SDBD器件表面同时发生电介质降解和电极侵蚀,而基于石英和氧化铝的器件仅出现电极侵蚀,这导致电学特性呈现不同变化。OES计算结果表明:随着放电老化时间增加,基于聚酰亚胺的SDBD器件电子温度升高,而基于石英和氧化铝的器件电子温度降低;但三种电介质的气体温度均随老化时间增加而上升。此外,相较于振动温度和气体温度,电子温度分布更适用于评估等离子体处理过程中放电均匀性的变化。

    关键词: 电气特性、等离子体加工、光学特性、表面介质阻挡放电、材料退化

    更新于2025-09-23 15:21:21

  • 具有可控光学特性的等离子体纳米粒子

    摘要: 通过脉冲激光沉积法,在c面蓝宝石和p面二氧化硅衬底上合成了金银等离激元纳米颗粒。研究表明,调节生长原位金银薄膜的厚度可制备出不同尺寸与密度的等离激元纳米颗粒,从而实现表面等离激元共振频率在宽光谱范围内的重调谐。

    关键词: 光学特性、等离子体纳米粒子、脉冲激光沉积、表面等离子体共振

    更新于2025-09-23 15:21:01

  • 染料敏化太阳能电池中XV2S4(X = Ni、Cr和Mo)对电极的第一性原理研究

    摘要: 采用基于密度泛函理论(DFT)的第一性原理计算方法,研究了三元硫化钒XV2S4(X = Ni、Cr和Mo)的结构、电子和光学性质。通过报道结构参数、能带结构、态密度(DOS)、吸收系数和电导率等数据,探讨了XV2S4(X = Ni、Cr和Mo)作为染料敏化太阳能电池(DSSC)无铂对电极的潜在应用性能。总体而言,由于镍钒硫化物(NiV2S4)在费米能级附近具有较高的电子密度和优异的电导率,相比铬钒硫化物(CrV2S4)和钼钒硫化物(MoV2S4),其被预测是更优良的对电极候选材料。

    关键词: 电子特性,第一性原理研究,对电极,光学特性,无铂

    更新于2025-09-23 15:21:01

  • 激光诱导甲基碘化铋铵钙钛矿的光电与晶体学调控以提升夹层型光电探测器性能

    摘要: 为开发高性能钙钛矿基光电探测器,需通过材料改性提升钙钛矿材料的光学与晶体学特性。现有研究多通过掺杂改变化学结构来实现这一目标。本研究提出一种清洁且结构保持的调控方法:采用Nd:YAG激光器二倍频输出的2.5 mJ激光脉冲辐照铋基无铅钙钛矿材料。XRD谱图显示结晶度提升且晶粒尺寸减小,SEM图像呈现缺陷最小化的表面形貌,PL光谱表明俄歇复合率降低,吸收光谱显示在带隙值不变情况下吸收增强。由此制备的简化夹层结构光电探测器在-2 V偏压、15 mW/cm2入射太阳光及室温测试条件下,展现出4.5×10? Jones的最高光电探测率、25 μA/W的最大光电响应度、约10?的最高光敏度以及10 ms的最小光学开关时间。因此,激光脉冲辐照为提升钙钛矿材料光学与晶体学特性提供了新途径,可据此开发高效光子学与光伏器件。

    关键词: 激光辐照、晶体学特性、光学特性、钙钛矿光电探测器、无铅钙钛矿材料

    更新于2025-09-23 15:21:01