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宽带电光相位调制器的大动态频率响应测量
摘要： 提出并实验验证了一种利用受激布里渊散射(SBS)表征宽带电光相位调制器(PM)频率响应的新方法。该方法通过SBS放大被测相位调制器输出信号中的+1阶边带并抑制-1阶边带，从而将相位调制信号转换为光学单边带(OSSB)调制信号。经平方律光电检测后获得整体频率响应，剔除SBS增益和光电探测器(PD)的频率响应后即得到PM的响应特性。得益于SBS的放大作用，该方法具有大动态范围优势，同时可实现亚赫兹分辨率和宽带测量。实验以5MHz分辨率对商用宽带PM在10MHz至50GHz频段进行了表征，基于SBS放大使动态范围提升了17.74dB，测量结果通过传统光谱分析法得到验证。
关键词： 受激布里渊散射、电光调制、相位调制、微波光子学、光学变量测量
更新于2025-11-28 14:24:03
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利用高非线性铪铋掺铒光纤的自生成布里渊光纤激光器
摘要： 一种采用新研制的高铋铒掺杂光纤（HB-EDF）的紧凑型布里渊光纤激光器（BFL）实现了无布里渊泵浦运行，该光纤同时作为布里渊增益介质和线性增益介质。通过激光腔内0.2米高非线性HB-EDF的自发布里渊效应实现。这种自激BFL在环形和直线型激光腔中均成功获得。与环形腔相比，直线腔BFL在更低泵浦阈值下产生了更多布里渊斯托克斯线。实验中，在HB-EDF泵浦功率为75.27 mW时产生了平均间距0.087 nm的八线梳状谱。该紧凑型BFL总腔长不足0.5米，是目前报道的最短增益介质激光器。
关键词： 掺铪铋铒光纤、自激布里渊光纤激光器、受激布里渊散射
更新于2025-11-28 14:23:57
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有源环形谐振腔辅助的单模全光微波振荡器
摘要： 提出并验证了一种具有单模振荡的纯光学微波振荡器。该系统无需任何电学微波器件，也不涉及电光（E/O）和光电（O/E）转换。通过布里渊选择性边带放大选择振荡频率，并利用半导体光放大器（SOA）实现光包络检测与反馈调制。采用有源环形谐振腔（ARRC）作为高Q值可调谐光梳状滤波器，在布里渊增益区内筛选单一振荡模式，从而产生单模振荡信号。实验中获得频率为10.83 GHz、边模抑制比达48 dB的单模光子微波信号，测得相位噪声为?88 dBc/Hz@10 kHz。此外，通过调节光源波长还验证了其调谐性能。
关键词： 微波光子学、受激布里渊散射、全光微波振荡器
更新于2025-11-28 14:23:57
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基于双光纤受激布里渊散射的宽可调谐单通带微波光子滤波器
摘要： 提出了一种基于受激布里渊散射实现宽调谐单通带微波光子滤波器(MPF)的新技术。该MPF采用双光纤结构级联布里渊频移器与放大器。实验结果表明：所实现的21.4GHz单通带MPF具有38MHz的3dB带宽及超过30dB的带外抑制比。通过在该结构中采用载波抑制单边带调制方案的频移器，该单通带MPF成功演示了超过40GHz的宽带调谐。
关键词： 布里渊频移、受激布里渊散射、光纤、微波光子滤波器、载波抑制单边带调制
更新于2025-09-23 15:23:52
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基于受激布里渊散射的高分辨率瞬时微波频率测量
摘要： 提出了一种基于受激布里渊散射（SBS）的瞬时微波频率测量（IMFM）新型光子方法。该技术原理是利用SBS效应放大/衰减两个相邻频率分量，从而产生明确的幅度比较函数（ACF）。采用该技术可精确获取未知射频信号的频率。实验结果表明，该方法在0.47-23 GHz频率范围内具有测量能力，且分辨率高达8 MHz。
关键词： 幅度比较函数、微波光子学、瞬时微波频率测量、受激布里渊散射
更新于2025-09-23 15:23:52
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采用体块熔融石英对1 kHz重复频率的二极管泵浦固体激光器进行SBS脉冲压缩
摘要： 本研究通过采用块状熔融石英进行高重复频率受激布里渊散射（SBS）脉冲压缩实验，致力于构建高度稳定的二极管泵浦固态激光系统。在10Hz重复频率下，通过对比K8玻璃与熔融石英介质，采用多棒串联结构开展SBS实验，并根据泵浦功率密度变化获得优化结构?；诟糜呕峁梗?00-1000Hz范围内实施熔融石英基SBS脉冲压缩，同时通过与HT270液体介质对比评估压缩后激光系统的参数性能。实验结果表明：相比K8玻璃，熔融石英基SBS的能量效率提升约40%；相较于HT270介质，其能量相对标准偏差降低约88%，证实块状熔融石英因其非流动性、高热导率及高功率负载能力，在高重复频率SBS脉冲压缩中具有显著优势。此外，在50mJ泵浦能量下使用块状熔融石英介质实现了1kHz高稳定亚纳秒压缩脉冲，且通过增加输入能量可进一步提升SBS能量效率。
关键词： 脉冲压缩、高重复频率、固态激光器、亚纳秒脉冲、受激布里渊散射（SBS）
更新于2025-09-23 15:21:01
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非线性光学 || 受激布里渊散射与受激瑞利散射
摘要： 我们在第8.1节中了解到，光散射只能由材料系统光学性质的涨落引起。若导致光散射的涨落（通常是介电常数）是由热效应或量子力学零点效应激发产生的，则该光散射过程称为自发散射；反之，若涨落是由光场存在诱导产生的，则称为受激散射。通常情况下，受激光散射的效率远高于自发光散射。例如，可见光束穿过1厘米液态水时，约十万分之一功率会因自发散射而逸出光路。本章将阐述：当入射光强度足够大时，通过受激散射过程，光束在1厘米路径上几乎可实现100%的散射。
关键词： 受激瑞利散射、电致伸缩、受激布里渊散射、光学特性、光散射
更新于2025-09-23 15:21:01
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宽三倍布里渊频移多波长布里渊铒光纤激光器
摘要： 我们实验提出了一种具有三倍布里渊频率间隔的简单且宽范围可调谐多波长布里渊铒光纤激光器。仅采用总长度为12公里的两盘色散补偿光纤作为布里渊增益介质，以及最大泵浦功率为220毫瓦的掺铒光纤放大器段。在该结构中，我们实现了六个具有高峰值功率且光信噪比超过45分贝的三重斯托克斯线。通过同时使用高布里渊泵浦功率和提取腔外残余泵浦功率的方法，在无自激射腔模的情况下实现了50纳米（1530-1580纳米）的宽调谐范围。
关键词： 调谐范围、受激布里渊散射、多波长布里渊光纤激光器、三倍布里渊频率间隔
更新于2025-09-23 15:19:57
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大尺度非均匀等离子体中3ω激光与2ω激光参量不稳定性的相互作用
摘要： 大尺度非均匀等离子体中三倍频激光与二倍频激光参量不稳定性的相互作用。研究提出了三倍频泵浦光能量向二倍频泵浦光诱发的受激布里渊散射（SBS）转移的机制：三倍频泵浦光产生的受激拉曼散射（SRS）后向散射光可作为二倍频泵浦光SBS的种子源，从而增强后者。在三倍频泵浦光中加入二倍频泵浦光会降低三倍频泵浦光产生的SBS反射率。随着二倍频光强度与总光强比值f=I2ω0/(I2ω0+I3ω0)的增加，总反射率先减小后增大，当该比值f控制在10%-20%范围时，总反射率可维持在较低水平。这些结果表明，通过向三倍频光中添加二倍频光，可为惯性约束聚变（ICF）中调控SBS和SRS的总反射率提供方法。
关键词： 惯性约束聚变，二倍频激光，三倍频激光，参量不稳定性，受激拉曼散射，受激布里渊散射，大尺度非均匀等离子体
更新于2025-09-23 15:19:57
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兆焦耳激光装置中采用钕激光器二、三倍频辐射的直接驱动靶计算
摘要： 本文展示了采用钕激光器二、三倍频辐射的兆焦级装置低温直接驱动靶的数值计算结果。计算基于一维辐射流体力学代码ERA完成，该代码采用考虑受激布里渊散射(SBS)、双等离子体衰变(TPD)过程产生的快电子以及受激拉曼散射(SRS)的激光吸收模型。通过与OMEGA和NIF装置实验数据对比验证了所开发模型的可靠性。研究以非均匀聚变靶的点火裕度(WQ)为优化目标，该裕度计算考虑了来自热斑的辐射传输和热传导能量损失。 计算表明：对于波长λ=0.53μm的兆焦级激光器，CH烧蚀层靶在SBS效应及TPD/SRS产生的快电子加热作用下，其点火裕度会严重降低。虽然通过改用玻璃烧蚀层和增加靶长径比来降低激光强度可缓解这些效应，但在λ=0.53μm激光条件下，两种方案均使WQ远低于1。当激光频率从二倍频提升至三倍频时，点火裕度约提高2倍。在λ=0.35μm激光条件下，玻璃烧蚀层几乎能消除快电子效应。此时若通过将相邻激光发射线偏移Δλ≈10-20?使SBS效应减弱3-4倍，一维计算显示：使用约2MJ能量的三倍频钕激光时，可获得WQ~2的点火裕度和约50MJ的聚变能量输出。
关键词： 兆焦耳激光装置、双等离子体衰变、快电子产生、直接驱动靶、受激拉曼散射、靶的热核点火裕度、受激布里渊散射
更新于2025-09-23 15:19:57