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具有GaAs/AlGaAs量子阱的平面波导中光诱导的强耦合与弱耦合态间转变
摘要: 平面波导中的激子极化激元因其较大的波导面内群速度,在极化激元电路应用中备受关注。我们展示了基于AlGaAs平面波导(含GaAs/AlGaAs量子阱)通过光调控激子极化激元耦合的能力。随着光照强度增加,强耦合与弱耦合状态之间的转变现象,可通过量子阱充电导致的激子模式损耗增强来解释。该假设通过共振照明的反射光谱实验得到验证。
关键词: AlGaAs、GaAs、平面波导、强耦合、量子阱、激子-极化激元、弱耦合
更新于2025-09-23 15:21:01
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[施普林格光学科学系列] 光学与微波中的法诺共振 第219卷(物理与应用)|| 弱耦合、强耦合、临界耦合与法诺共振:统一视角
摘要: 在基于受驱耗散耦合振子的简单经典模型的统一框架下,分析了弱耦合、强耦合与临界耦合的横向概念以及法诺共振现象。通过对系统参数空间的细致探索,我们发现了若干有趣现象——线形继承效应、普适吸收线形及强临界耦合。这些概念对于理解多种系统的响应特性可能具有重要意义,尤其在(量子)光-物质耦合领域和固态纳米物理领域,多振子耗散共振的基本模型普遍存在。
关键词: 强耦合、法诺共振、临界耦合、固态纳米物理、弱耦合、光-物质耦合
更新于2025-09-23 15:21:01
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[IEEE 2019年第18届国际光通信与网络会议(ICOCN) - 中国黄山 (2019.8.5-2019.8.8)] 2019年第18届国际光通信与网络会议(ICOCN) - 一种用于多模光纤弱耦合模式群解复用的高选择性光子灯笼解复用器
摘要: 我们提出了一种高选择性光子灯笼解复用器,用于多模光纤上的弱耦合模式组解复用。该模拟模式组解复用器在C波段内对所有3个模式组均显示出高于28.2 dB的模式组选择性。在本工作中,我们提出了一种用于多模光纤上弱耦合模式组解复用的高选择性光子灯笼(PL)解复用器。通过优化光子灯笼少模端的参数,所模拟的3模式组解复用器在C波段内显示出高于28.2 dB的模式组选择性和低于0.75 dB的插入损耗(IL)。
关键词: 模式组解复用、模式选择型光子灯笼、弱耦合
更新于2025-09-16 10:30:52
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用于O+C+L波段短距离通信的弱耦合十矢量模椭圆芯布拉格光纤设计
摘要: 我们提出了一种全固态弱耦合椭圆芯布拉格光纤,该光纤支持10种矢量模式(HE11a、HE11b、TM01、HE21a、HE21b、TE01、HE31a、HE31b、EH11a和EH11b),可在O-C-L波段大范围波长内工作。我们研究了设计参数对光纤模式有效折射率(neff)、最小模式有效折射率差(minDneff)及限制损耗的影响,并评估了相邻传输模式间的有效面积差(Aeff)导致的差分模式延迟及弯曲损耗。所设计光纤能获得相邻矢量模式间较大的minDneff。仿真结果表明(*4 9 0.0001)。因此,这种特殊设计的布拉格光纤有望成为短距离模分复用通信系统的候选方案,以简化或消除MIMO-DSP处理。
关键词: 少模布拉格光纤,弱耦合,模分复用,短距离通信
更新于2025-09-16 10:30:52
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基于模态局域化原理、采用高Q值耦合谐振器实现的可调谐混合传感系统
摘要: 过去十年间,基于安德森模态局域化原理的微机电系统(MEMS)器件研发日益受到关注,这类器件能显著提升对质量扰动的检测灵敏度[1-7]。模态局域化现象发生于弱耦合的相同谐振器阵列中——当引入质量或刚度扰动时即会出现。该技术的核心优势在于对扰动的高灵敏度响应及共模抑制能力[8]。然而要实现这一效应,必须满足两个条件:一是谐振器阵列需完全一致,二是耦合刚度既要足够低以避免模式混叠,又不能过低[9]。因此,微加工缺陷往往成为此类高灵敏度传感器应用的障碍。此外,器件几何结构与激励模式的选择也受限于耦合方式实现(例如双端音叉[4]或悬臂梁[5]的首阶模态)。为此,我们提出替代方案:构建由第一机械谐振器与第二物理性质不同的可调谐谐振器耦合的系统。这种混合方法已应用于Q因子达1000的电学谐振器进行MEMS特性表征[10],我们先前也证实了在Q因子20的电学谐振器与数字器件组合系统中产生模态的可行性[11]。本研究首次采用品质因数超过10^5的压电谐振器(QCM)构建二自由度耦合系统,其中耦合部分及其中一个谐振器通过基于动力学方程的数字等效模型实现,并搭载实时计算的硬件系统。该方法可调控谐振器设计参数与耦合系数以达到模态局域化的最优条件,同时消除耦合设计带来的几何约束(从而允许使用QCM等器件)。鉴于此类压电谐振器在食品安全、环境监测、安全防护及健康检测等质量传感领域的广泛应用[12],本成果为新一代超灵敏生物传感器研发开辟了新途径。
关键词: 现场可编程门阵列、可调谐混合系统、弱耦合、石英晶体微天平、模态局部化、数字谐振器
更新于2025-09-12 10:27:22